Creeaza.com - informatii profesionale despre


Simplitatea lucrurilor complicate - Referate profesionale unice
Acasa » tehnologie » electronica electricitate
Elemente de teoria supraconductivitatii - Ecuatiile London

Elemente de teoria supraconductivitatii - Ecuatiile London


Elemente de teoria supraconductivitatii - Ecuatiile London

Dupa descoperirea efectului Meissnerm F. si H. London (1935) au propus sa se adauge ecuatiilor Maxwell relatii de material care sa permita explicarea efectului Meissner si a supraconductivitatii.

Intr-un material supraconductor se poate admite ca o parte din purtatorii de sarcina q formeaza, la temparaturi inferioare temperaturii critice, un fluid de densitate ns constanta. Acest fluid incarcat este nevascos (nu apar frecari). In aceste conditii, principiul doi al dinamicii aplicat unui purtator de sarcina supus actiunii campului electromagnetic conduce la:

(12)

Adoptand descrierea Euler pentru fluid, acceleratia se poate scrie:

Folosind relatia vectoriala

se obtine

(13)

Aplicand operatorul rot ecuatiei (13) si tinand seama ca (ecuatia Maxwell - Faraday) si ca rot grad =0, se obtine:

(14)

Ipoteza lui London consta in a considera ca

(15)

Introducand in ecuatia de miscare, rezulta:

(16)

Atunci cand viteza este practic uniforma, ultimul termen din relatia (16) este nul si rezulta ecuatia "liniarizata":

(17)

Densitatea de curent , numita frecvent supracurent, se exprima in functie de campul electromagnetic din interiorul supraconductorului prin relatiile:



(18)

din care rezulta ecuatiile London:

(19)

unde

(20)

este un parametru cu dimensiunile unei lungimi, numit grosime London.

In regim cuasistationar, termenul de deplasare din ecuatia Maxwell - Ampère () este neglijabil, deci

Cum , se obtine:

(21)

Din relatia (21) rezulta ecuatia diferentiala verificata de catre campul magnetic in interiorul supraconductorului:

(22)

Pentru a preciza semnificatia fizica a ecuatiei diferentiale (22) vom considera un material supraconductor care ocupa semispatiul z>0, limitat de planul Oxy. In aceste conditii, ecuatia (22) devine:

a carei solutie acceptabila (fiind finita pentru orice valoare de z) este

(23)

Campul se atenueaza exponential. La o adancime de cateva ori mai mare decat campul devine practic nul si efectul Meissner este total.





Politica de confidentialitate


creeaza logo.com Copyright © 2024 - Toate drepturile rezervate.
Toate documentele au caracter informativ cu scop educational.